入射造句,用入射造句

1) 但无论入射波是什么极化方式，所设计单元按正三角形布阵时的传输特性都比正方形布阵方式稳定。

2) 结合倏逝波透射深度与光线入射角之间的关系，提出一种新的抛物线锥形光纤探头。

3) 实验发现，激光的透射率与其入射能量近似成反比。

4) 当入射角大于某个称作临界角的极限角时，便发生全内反射。

5) 入射冲击波、反射冲击波与马赫波波阵面汇合之点叫做“三相点。”。

6) 入射狭缝及光栅固定起来，出射狭缝扫描过罗兰圆。

7) 此外，还讨论了对应于一入射线的两折射光E矢量之间的夹角。

8) KBA显微镜是一种非轴对称、非共轴的掠入射成像系统。

9) 作为比较，文中也对平面波和球面波的入射进行了分析。

10) 从电磁场理论出发，推导出了电磁波以任意角入射时雷达吸波材料的反射系数公式。

11) 对于0002的非弹性碰撞入射原子约化质量增大，大角散射几率增大。

12) 本文主要研究真空袋对入射面及出射面处皮肤剂量和最大剂量点剂量及靶区剂量的影响，并对所谓的“皮肤超剂量”现象进行了探讨。

13) 在所述密封的无机金属圆筒内置入射线照像标记物。

14) 层单元中的波动解采用入射波和反射波解的叠加形式。

15) 反射波振幅与入射波振幅的比率称作反射率或反射系数。

16) 透过的辐射通量或光通量与入射通量之比.

17) 导模共振对入射波参数和光栅参数极为敏感，具有窄带效应，可用来制作窄带滤波片。

18) 值得关注的是，红外激光相对于声共振腔的入射方位不同则激励产生的光声信号幅值也不同。

19) 如愿以偿的庞伟进入射击队后，得到了省队教练亦师亦友的帮助，进步神速。

20) 当光斜入射时，在新坐标系下采用小角度近似，琼斯矩阵方法可以在极小的误差下有效使用。

21) 基于导弹运行轨迹，分别建立了导弹沿中垂线入射和以一定角度入射的动态跟踪模型，在此基础上对两点源干扰下的反辐射导弹误差距离进行了探讨。

22) 同时指出，折射光的振幅可以大于入射光的振幅，应从能量的角度正确理解这一结果。

23) 散射实验要求入射粒子具有相同能量.

24) 文中对渐晕做了一些研究，并推导出一个渐晕关于视场角、入瞳、入射窗以及两者之间距离的解析式。

25) 利用矢量球谐函数的正交关系及粒子表面的边界条件，推导了平面波入射下多粒子相干散射相互耦合作用方程。

26) 顺祝光电开关注意事项把光电传感器接近设置时，另一个传感器的光入射时造成的不稳定动作，叫做相互干扰。

27) 与采用相同口径、相同相对孔径的全息凹球面光栅构成的平场光谱仪比较，在入射狭缝宽度相同的情况下，该光栅所构成的平场光谱仪的分辨率得到明显提高。

28) 结合物理学的基本原理和几何光学的基本规律以及光度学的基础理论等三方面，研究了单纤维在平行均匀光束垂轴入射时的光学性质。

29) 本文通过对二向分色镜在投影光路中工作状态的模拟和分析，提出了一种计算分色镜上光束入射角分布的计算方法并推导了相应的表达式。

30) 当气体介质等温、均匀时，分别计算气体介质的普朗克平均吸收系数、有效吸收系数和壁面入射平均吸收系数。

31) 应用到高密度全息存储中，实现了入射到记录材料上焦斑强度的均匀分布。

32) 本文提出将边界节点附近的入射波表示为一系列预定入射角的平面波的叠加以消除这一缺点。在这一思想上建立的局部透射边界能够在全部入射角范围内减小反射。

33) 在这些领域使用时都假设入射波前光强均匀，但这种假设与曲率传感技术的基本原理不一致。

34) 在适当设计的器件中，运用输入射频信号也能激励异质谷间转移电子效应而触发输出放大信号。

35) 对于折射光来说，平行入射面的光振动与垂直入射面的光振动振幅之比是单调上升的。

36) 由于水流的非正向入射，潮汐通道地貌体系不对称，潮流三角洲在湾内东侧发育、在湾外东北侧发育。

37) 讨论了当界面由各向同性媒质和单轴晶体构成，并且晶体的光轴与入射面平行时，反射光的相位变化。

38) 同时，得到了一些优化软X射线波段掠入射金属光栅设计的新结论。

39) 以正多边形的内切圆半径和狭缝的半宽度为特征尺度，给出了匀幅平面波入射时正多边形和狭缝的等效菲涅耳数。

40) 然后，通过对太阳光基图像的特点进行分析，将太阳光和天空光入射光强的求解归结为一个可实时求解的能量最小化问题。

40) 造 句 网是一部在线造句词典,其宗旨是让大家更快地造出更优质的句子.

41) 在水平和垂直极化入射下，本文理论值与已有的实验结果以及与一致性绕射理论的结果吻合较好。

42) 模拟计算了超短脉冲波场入射下其衍射层析的角分布与面分布。

43) 以一典型里斯特物镜为例，讨论了入射光束参数，物镜的孔径衍射及残余象差对聚焦光斑的影响等问题。

44) 利用溶液浓度与其掠入射临界光线折射角的关系，采用标准溶液进行测量和拟合标定，给出数学解析关系式。

45) 为了简化真空太阳集热管能量采集的计算，提出了真空太阳集热管入射乘积因子的概念。

46) 然而这些介质中的磁性激发和声子一样是能够与入射光发生作用，造成非弹性散射的。

47) 混响室是声学专业的实验室用房，它在测量声波无规入射时材料的吸声系数和测量噪声源的声功率级中得到了广泛应用。

48) 本文提出了掠入射法测定透明介质折射率的一种改进方法。

49) 基于薄膜光学中特征矩阵理论，本文对所设计的多膜滤光片在斜入射时的各种特性进行了较为全面的分析。

50) 对于不同波长的入射线偏振光，存在一个最佳的入射角，等于其各自对应的有效布鲁斯特角。

51) 如果镜子是倾斜的，则光线的入射角和反射角是完全相同的。

52) 它的每一个像素点都对指定的入射角十分敏感，并提供一部分称为“傅里叶变换”的数学运算以产生一张20像素的图像。

53) 根据光线在晶体中的轨迹公式，计算了任意方向入射光所对应的尼科尔棱镜的临界角，得到了尼科尔棱镜的偏振区的限制曲线。

54) 考虑入射到天线阵上多个窄带信号源的角度和频率同时估计问题。

55) 不同角度入射的平面波对最终成像结果的贡献是不同的，据此可以有针对性地选择射线参数进行平面波成像。

56) 利用光子晶体的完全色散关系，研究了一维光子晶体中折射角与入射角之间的关系。

57) 考虑入射波在两种介质界面上会产生反射和透射，故在总场边界上引入入射波、反射波和透射波。

58) 相位跃变是受激背散射光与入射激光间的增益与损耗调制的结果。

59) 此外，在以前分析计算吸波材料的反射率与入射角的关系时，常采用性线插值法，这会引入较大的设计误差。

60) 在低频入射波作用下，垂直于沉箱的水平力随角度的变大而减小，平行于沉箱排列方向的力则变大。

61) 入射窗所对应的实物光阑就是所要求的场光阑.

62) 文章介绍了XUV掠入射光栅摄谱仪的光学原理、结构特点，工艺、材料选择及部分实验结果。

63) 研究了以掠入射的平面偏振光激励的多孔硅的光致发光。

64) 根据线性波理论，提出了一种计算有限水深情况下入射波激励力的方法。

65) 在简要说明了超声波斜入射的基本原理后，结合部分实验结果，讨论了无损检测方法对复合材料特性进行定性描述的可能性。

66) 分析讨论了抽运波，一阶斯托克斯波和二阶斯托克斯波的反射与透射功率随着入射波功率变化的情况。

67) 通过此方程组可得到掠入射光学系统详细的初始设计参数。

68) 推导过程中假设物面位置不随温度发生变化，并且忽略分离薄透镜组中各组分上光线入射高度随温度的变化。

69) 这里我们来讨论一下，入射能量正好等于,发射出一个电子所需要的最低能量的情况。

70) 当入射波载频接近共振频率时，孔缝中心耦合的电场强度存在群时延现象，群时延现象与共振增强效应同步发生。

71) 同样不利的事实是，自发辐射引起的饱和减少了入射信号所能获得的增益。

72) 介绍了一种中波段的多光谱成像光学系统，由于窄带滤光片对光线入射角度有严格要求，故在光学系统中窄带滤光片的放置位置尤为重要。

73) 最后，模拟了柱面波在自由空间中的传播及空心圆柱体在柱面波入射下的近场和远场散射特性。

74) 环境光测光表有两种：反射式和入射式。

75) 当入射冲击波波阵面到达这一点,反射波离开它还有一段距离.

76) 计算表明一定偏振度的入射部分偏振光束经界面反射后，反射光束偏振度由于界面反射在反射光束截面上将产生一定分布。

77) 多孔氧化铝的光学反射率随入射波长红移呈增加趋势，反射光谱具有明显的干涉现象。

78) 利用此模型对入射波为高斯波时的波长变换进行了数值模拟。

79) 报道了掠入射软X光平面镜反射率标定实验.

80) 传统的利用光的偏振性剥离太阳耀光的方法只有当太阳光以水的布儒斯特角入射时才能实现，因此该方法在实际应用中受到了极大的限制。

81) 显然，如果任由光电导电池的端电压随其电导变化而变化，那么其输出电流与入射光强度之间就不会遵循严格的比例关系。

82) 一位大胆的跳水运动员他多次跳进和他入射波他垂直落下从一处悬崖在马萨特兰，墨西哥。

83) 入射偏振光通过空间周期电场作用下的液晶盒，一级衍射角和衍射光强受到电压的调制。

84) 凹坑连续划过入射光束,使探测器接收到的光电信号呈现有规律的变化.

85) 该框架在离线阶段通过学习建立解析表达式，在在线光照估计阶段，根据建立好的解析表达式，利用图像的统计参数实时地计算出场景的太阳光和天空光入射光强。

86) 在入射点上，该光波被分解为下列二分量。

87) 根据实验仪器本身的局限，我们对此曲线进行了分析并给出了理论上的解释，由此证明了入射光单色性是影响曲线变化的主要因素，材料吸收是次要因素。

88) 保护层厚度主要对初次入射原子氧的入射过程有影响，加厚保护层可以减小原子氧的掏蚀深度和掏蚀空腔的宽度。

89) 为实用需要，探讨了缩短靶与磁铁出口的距离和改变入射角所引起的影响，以便减少旋转治疗头的回转半径和设计更轻巧的偏转磁铁。

90) 除了在入射点附近以外，均可看到清晰的条纹。

91) 吸收的辐射通量或光通量与入射通量之比。

92) 指出了补偿板的作用不仅在于使不同波长的光得到相同的补偿，而且也使不同入射方向的光得到了相同的补偿。

93) 衍射屏具有一定的空间结构和光学结构，可以对入射光波的波面进行调制。

94) 给出了三代微光像管中微通道板离子壁垒膜对入射正离子阻止作用的描述，引进了核阻止本领、电子阻止本领和平均射程的概念。

95) 数值计算了圆形透镜的色散，结果表明：焦斑的半径和焦深随入射波长的变大而减小，光斑的强度随入射波长的变大而增强。

96) 该系统在综合考虑光通道的有效长度、入射光通量、光吸收系数后，将获得最佳的识别结果。

97) 周期与入射波长同数量级的体积布喇格光栅的衍射效率，与入射线偏振光的偏振方向有关。

98) 本文提出了一种新型尼科耳棱镜的设计。这种榜镜可以节省一半的晶体材料，并克服了尼科耳棱镜出射光束与入射光束不共轴的缺点。

99) 一个入射电子能把靶子原子的内层电子撞出来.

100) 因此我们可以用一个公式将入射能量,与动能和电离能，就是发射出一个电子所需要的能量关联起来。

101) 根据实验现象提出了新的散射系数与入射角关系模型，与实验数据获得了很好的吻合性。

102) 改变电压，我改变入射能量。

103) 以光栅衍射方程为理论依据，对在入射角可变方式下，利用平面反射光栅进行激光波长测量的方法进行了研究。

104) 对于东西立面可调节式遮阳是非常重要的，因为太阳的入射高度角低，使固定的遮阳设备很难达到一个准确的支出角度。

105) 为满足国内掠入射X射线成像望远镜的工程研究需求，本文深入研究X射线掠入射望远镜成像质量评价方法。

106) 通过设定阈值，在相关系数平方包络线峰值组成的集合内检测反射界面，再利用估计的反射波和入射波的比例系数将反射波和散射波分开。

107) 针对常用的均匀分布、余弦分布、高斯分布和拉氏分布的入射波角度功率谱，分别推导了多谱勒功率谱解析式。

108) 镜子是一种极端的光面反光板，它反射的光线几乎与入射光线一样窄。

109) 当初始功率等于这一临界功率，光束从光腰处入射时，可得到椭圆厄米高斯空间光孤子。

110) 通过对椭圆偏振光的定量分析，导出椭圆偏振光方程及椭圆主轴取向公式，阐明入射平面偏振光的光振动方向同出射椭圆偏振光主轴取向关。

111) 对衍射仪测量的掠入射反射曲线和同步辐射测量的反射率曲线分别进行拟合，得到的粗糙度和厚度比的结果相近。

112) 同时，为简化大型通用软件中地震波的输入，提出了适合于黏性边界条件下水平成层地基中垂直入射地震波的输入方法。

113) 当入射光仅包含位相涨落时，噪声相关时间对一级相变类比的参数区域也产生很大影响。

114) 依据正入射软X射线显微成像系统对聚光镜的要求，论述了采用掠入射聚光镜是最佳选择。

115) 只有当入射能量超过10千电子伏时,这些聚变反应的截面才是可观的.

116) 推导出高能原电子斜入射时的金属的有效真二次电子发射系数的表达式，它与入射角的余弦近似成反比。

117) 通过泰勒棱镜的单色偏振光束在空气隙处发生多束光的干涉，使得透射光强依赖于入射角的大小。

118) 文中讨论了光栅结构参数，入射波参数对衍射效率的影响以及金属光栅的损耗。

119) 显影后,入射光就在表层产生了发黑的银粒子.

120) PDCTLC模式同时综合运用了对入射光的两种散射和一种反射机制，成功实现了光学关断态的类纸型亮白色态。